Сидорчук, О. Л.Манойлов, В. П.Каращук, Н. М.Парфенюк, В. Г.2023-05-252023-05-252021Дослiдження дисперсiйних характеристик прямокутного хвилеводу iз гофрованою нижньою стiнкою методом зв’язаних хвиль / Сидорчук О. Л., Манойлов В. П., Каращук Н. М., Парфенюк В. Г. // Вісник НТУУ «КПІ». Радіотехніка, радіоапаратобудування : збірник наукових праць. – 2021. – Вип. 86. – С. 29-38. – Бібліогр.: 14 назв.https://ela.kpi.ua/handle/123456789/56127Представлено дослiдження дисперсiйних характеристик прямокутного хвилеводу iз гофрованою нижньою стiнкою методом зв’язаних хвиль. Прямокутнi та круглi хвилеводи iз гофрованими стiнками зазвичай використовуються у надвисокочастотному дiапазонi в якостi: смугових фiльтрiв i фiльтрiв нижнiх частот; опромiнювачiв багатодiапазонних дзеркальних антен супутникового зв’язку; в радiолокацiйних датчиках W-дiапазону для виявлення та створення карт космiчного смiття та iн. Визначення сталої поширення у прямокутному хвилеводi iз гофрованою нижньою стiнкою методом зв’язаних хвиль проведено шляхом перетворення однорiдного диференцiального рiвняння з неоднорiдними граничними умовами в неоднорiдне диференцiальне рiвняння з однорiдними граничними умовами. Електромагнiтне поле в чарунках гофри прямокутного хвилеводу iз гофрованою нижньою стiнкою знаходиться через векторний потенцiал, який залежить вiд радiальної координати. Функцiя змiни електромагнiтного поля вздовж радiальної координати визначається шляхом розв’язку рiвняння Бесселя. Вектор напруженостi магнiтного поля та амплiтуди складових напруженостей магнiтного поля в поперечному перетинi прямокутного хвилеводу i тангенцiальна до поверхнi чарунки складова напруженостi електричного поля знайденi через векторний потенцiал. Розрахована тангенцiальна складова напруженостi електричного поля вздовж вузьких стiнок прямокутного хвилеводу. Введено еквiвалентний магнiтний поверхневий струм вздовж широких та вузьких стiнок прямокутного хвилеводу. Для регулярного прямокутного хвилеводу iз магнiтними струмами на його стiнках розв’язки рiвнянь, якi задовiльняють умовам ортогональностi, для визначення амплiтуд електромагнiтних полiв у додатньому та вiд’ємному напрямках вздовж осi регулярного прямокутного хвилеводу надають поправку до сталої поширення хвилi i-го типу k′j. Представленi графiки розрахункових та експериментальних залежностей сталої поширення k′j вiд вiдношення λ/a (λ – довжина хвилi,м) для хвиль типiв квазi H10,H20 i H01 у прямокутному хвилеводi WR-112 iз розмiрами поперечного перетину (a × b)мм = (28,5×12,64)мм iз гофрованою нижньою стiнкою за фiксованих вiдносних розмiрiв глибини чарунок – t, вiдстанi мiж гофрами – s i ширини нижньої основи трапецiї, яка утворена поперечним перетином гофри D – δ = t/a , u = s/a та p = D/a . Залежностi сталої поширення k′j вiд вiдношення λ/a для хвилi типу квазi H10 дослiджено в дiапазонi частот вiд 5,2 ГГц до 7,1 ГГц, для хвилi типу квазi H20 – вiд 10,5 ГГц до 11,8 ГГц, для хвилi типу квазi H01 – вiд 11,7 ГГц до 18,1 ГГц. Дисперсiйнi характеристики хвиль типiв квазi H10, H20 та H01 прямокутного хвилеводу iз гофрованою нижньою стiнкою зi зменшенням вiдносної глибини гофри δ наближаються до дисперсiйних характеристик типiв хвиль регулярного прямокутного хвилеводу та у випадку границi (δ → 0), спiвпадають iз ними. Похибка розрахункових даних вiдносно експериментальних складає близько 5%, що пiдтверджує придатнiсть для практичних розрахункiв запропонованого методу навiть у першому наближеннi. Запропонована методика може бути доцiльною для вибору того наближення, яке забезпечує необхiдну на практицi точнiсть розрахунку за мiнiмального об’єму обчислень. Достовiрнiсть та обґрунтованiсть отриманих результатiв забезпечується збiжнiстю результатiв розрахунку за граничних умов iз вiдомими результатами та збiжнiстю отриманих формул за одиницями вимiрювання.ukпрямокутний хвилевiдгофрований прямокутний хвилевiдметод зв’язаних хвильдисперсiйне рiвняннястала поширенняпрямоугольный волноводгофрированный прямоугольный волноводметод связанных волндисперсионное уравнениепостоянная распространенияrectangular waveguidecorrugated rectangular waveguidecoupled wave methoddispersion equationconstant spreadArticlePp. 22-28https://doi.org/10.20535/RADAP.2021.86.29-38621.391.170000-0002-8767-91290000-0001-6961-69950000-0002-5691-20980000-0002-6149-7124